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電子結(jié)構(gòu)分析【02】——關(guān)于能帶的那些事兒（下）

來源：時間：2022-11-02 15:33:55 瀏覽：8452次

上期推文我們介紹了能帶圖的橫軸與縱軸的意義（點擊查看→電子結(jié)構(gòu)分析——關(guān)于能帶的那些事兒（上））下面我們再來看一看，從能帶圖中我們可以分析出一些什么樣的性質(zhì)。

費米能級與導電性

我們通?？吹降哪軒D，是E-k空間中的一大堆曲線，這些曲線上的每一個點，也就是每一個（E，k）點，都是一個電子所能取的態(tài)。由于泡利不相容原理，每一個這樣的態(tài)上面只能被兩個自旋相反的電子占據(jù)。而在基態(tài)的時候，電子會盡可能地占據(jù)能量最低的所有能占據(jù)的態(tài)，在這種情況下，會存在一個能級，它成為一個分界線，能量低于這個分界線的態(tài)全部被電子占據(jù)，能量高于分界線的態(tài)全部不被電子占據(jù)，這個分界線叫做費米能級（E_F）。

有了費米能級的概念，接下來就是固體物理中的一個重要結(jié)論，結(jié)合費米能級和允帶-禁帶的結(jié)構(gòu)，人們發(fā)現(xiàn)能帶圖有兩種情況：

第一種，費米能級處于一個允帶的半中腰，這時候就存在著一個允帶有一部分能級被電子占據(jù)，一部分能級沒有被電子占據(jù)。只要一個固體存在著這樣一種半充滿的允帶，那么這種固體就是導體。這個半充滿的允帶就叫做導帶。

第二種情況，費米能級剛好處于一個允帶的頂端，這時候這個固體中的允帶要么完全被電子占據(jù)，要么完全沒有電子占據(jù)。這種情況下這種晶體就是絕緣體或者半導體。那些完全被電子占據(jù)的能級叫做價帶。

圖1 導體，絕緣體，半導體的能帶結(jié)構(gòu)

這里單獨說一下半導體。半導體原本跟絕緣體一樣，能帶要么完全被占據(jù)，要么完全沒有被占據(jù)。但問題是，半導體中能量最高的那個完全占據(jù)的能帶，和能量最低的那個不被占據(jù)的能帶，之間的禁帶比較窄（通常小于2eV，但現(xiàn)在一些禁帶3eV左右的體系也叫做半導體）。我們在討論半導體的時候，一般所提到的價帶，通常專指能量最高的那個全滿能帶，而導帶則專指能量最低的空帶，而禁帶或者帶隙，則專指半導體中價帶與導帶之間的那個禁帶。

由于半導體的帶隙比較窄，所以價帶中的電子可能被熱、光等方式激發(fā)到導帶，使得兩個能帶都變成不全充滿的能帶，于是體系可以有一定的導電性，這就是“半導體”這個名稱的來源。激發(fā)到導帶的電子叫做自由電子，而由于有電子激發(fā)出去而在價帶留下的“洞”被稱為空穴。自由電子和空穴是半導體的兩種導電方式。

直接和間接半導體

2a 導體

2b 直接帶隙

2c 間接帶隙

圖2 不同類型的能帶圖實例

相對于圖1的示意圖，圖2則是實際的能帶圖例子。由剛才的討論我們發(fā)現(xiàn)，能帶圖的第一個用處是判斷一個體系是導體還是絕緣體/半導體。除此之外呢，能帶圖還可以看到一個半導體的能隙是直接能隙還是間接能隙。我們看圖2b和圖2c，它們都是半導體，費米能級以上都有一個能隙，但他們有不同之處：圖2b中間價帶頂和導帶底的k點位置（也就是橫軸上的位置）是一致的，這種情況下，只需要有足夠高的能量激發(fā)，電子就可以由價帶到達導帶。這種情況叫做直接帶隙。

而圖2c我們可以看到，價帶頂和導帶底的在橫軸上的位置不同，也就是說，它們對應(yīng)的k值不同，而k值對應(yīng)著晶體動量。所以這時候從價帶頂躍遷到導帶底，就不僅僅要考慮能量守恒，還需要考慮動量守恒。而這個價帶頂?shù)綄У椎膭恿坎町愅ǔＪ怯陕曌犹钛a的。在間接帶隙的固體中，電子無論是從價帶躍遷到導帶，還是從導帶回到價帶，都需要同時接收相應(yīng)能量的光子，和相應(yīng)動量的聲子。所以，間接帶隙中間的空穴與自由電子無論是產(chǎn)生還是復合都比直接帶隙困難得多。這是能帶結(jié)構(gòu)預測材料性質(zhì)的又一個例子。

總結(jié)

綜合以上內(nèi)容，我們詳細闡述了關(guān)于能帶圖的一些基本知識。能帶圖的橫坐標是k，它正比于電子的晶體動量。縱坐標是電子的能量。從能帶圖可以看出電子可取的能量是不連續(xù)的，有允帶，有禁帶。由允帶的填充狀況可以判斷材料是導體，絕緣體，還是半導體。而對于半導體來說，價帶頂和導帶底在k空間中的位置關(guān)系可以判斷這個半導體的帶隙是直接帶隙還是間接帶隙。關(guān)于能帶還有一些知識，比如對于半導體來說，可以計算電子和空穴的有效質(zhì)量。

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